Számítási képletek kétfázisú konvektív hőátadásra

Dengler–Addoms

D=25,4 mm

L=6,1 m

Kétfázisú konvektív hőátadás, kényszerített áramlásban (F =1)

Buborékos forrás megindulásának feltétele

Korrekciós tényező folyadékfilmbeli buborékos forrásra

Schrock–Grossman

Kitevő és állandók Wright és társai korrelációs számításából származnak, ezek kisebb hibával adják vissza a mérési eredményeket: [3.1], 209.

Szterman– Sztjusin

[3.2]

αkfαfo=Ad160,285q ˙rρgwfilmρgρf1,45rcpTs1/3BKis gőztartalomnál A = 6150, B = 0,7, wfilm: átlagsebesség; Diszperz-gyűrűs áramlásnál A = 900, B = 0,55

Chen

S, illetve F értéke 3.24. ábra alapján (behelyettesítés SI mértékrendszerben), vagy a következő közelítő összefüggésekből:

S=1+1,15*10-6F2Re1,17-1; F=1+2,4*104Bo1,16+1,37χtt-0,86;

Bo=q ˙G ˙Δhf; Re⁡=G ˙(1-x*)deμf; de=4AUb; χtt=1-x*x*0,9μfμg0,1ρgρf0,5; F=(Φf2)0,444 is alkalmazható [3.25]

Gungor–Winterton [3.25]

E=1+24000Bo1,16+1,37(1/χtt)0,86 S=1+1,15*10-6Ref1,17-1 Amennyiben Frf<0,05, E=E×E2, illetve S=S×S2, ahol E2=Frf(0,1-2Frf), S2=Frf1/2

Steiner–Taborek

[3.25]

αkf=(Fforrαforr)3+(Eαfo)31/3 Az αfo meghatározása kis Re-számoknál (3.31) képletből, egyébként (4000<Re <5 106, 0,5<Pr <2000)

Nu=(f/8)(Re⁡-1000)Pr1+12,7(f/8)1/2(Pr2/3⁡-1) felhasználásával, ahol f=0,7904ln⁡(Re⁡)-1,64-2

E=(1-x)1,5+1,9x0,6(ρf/ρg)0,351,1 (Érvényes, ha x <xkrit, valamint x <0,5 és q ˙>q ˙ONB)

Kis hőterhelés esetén:

αforr=25580 W/m2K, q ˙o=150 kW/m2, Do=0,01 m, ro*=1 μm ([20]-ban (Hbb) is.)

Fforr=0,72F(q ˙/q ˙o)0,8-0,1exp⁡1,75(p/pkrit)(D/Do)-0,4(r*/ro*)0,133 Érvényes vízre D = 1–32 mm, r*=0,1–18 μm tartományban.

F=2,816(p/pkrit)0,45+3,4+1,71-(p/pkrit)7(p/pkrit)3,7 (érvényes p/pkrit<0,95 esetén)

q ˙ONB=2σΔTs ONBαforρg(hg-hf) (r*≈ 0,3 μm)

Kandikar [3.26]

Fvízre=1,

Függőleges csövekre fo=1, vízszintes csövekre fo=1, ha a csőbe belépő folyadékfázisra vonatkoztatott Frlo≥0,04, illetve fo=(25Frlo)0,3 amennyiben Frlo<0,04